Gaussin yksikköjärjestelmä

Wikipedia
Loikkaa: valikkoon, hakuun

Gaussin yksikköjärjestelmä (engl. Gaussian units) on fysiikassa yleisimmin käytetty cgs-järjestelmään pohjautuva sähköisten ja magneettisten suureiden yksikköjärjestelmä. Sitä sanotaan toisinaan myös yksin­kertaisesti cgs-järjestelmäksi[1], mikä kuitenkin on harhaan­johtavaa, koska cgs-järjestelmään kuuluu muitakin sähkö­suureiden yksikkö­järjestelmiä, kuten jäljempänä tarkemmin selitään.

Nykyään Gaussin järjestelmän on pitkälti tieteellisissäkin yhteyksissä syrjäyttänyt SI-järjestelmä, jonka käyttö yhä laajenee Gaussin järjestelmän kustannuksella.[2][3] Muunnokset Gaussin ja SI-yksiköiden välillä eivät ole aivan yksinkertaisia, koska fysiikan suureiden määritelmätkin järjestelmissä poikkeavat toisistaan ja sen mukaisesti myös fysiikan lakeja esittävät kaavat, esimerkiksi Maxwellin yhtälöt, on esitettävä eri muodossa riippuen siitä, mitä järjestelmää käytetään. On myös suureita, jotka toisessa järjestelmässä ovat dimensiottomia eli niihin ei liity yksikköä, mutta jotka toisessa järjestelmässä ovat dimensiollisia.

Historia[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Gaussin järjestelmä on perusteiltaan vanhempi kuin CGS-järjestelmä. Se on saanut nimensä saksalaisen matemaatikko ja fyysikko Carl Friedrich Gaussin mukaan. Hän laati 1830-luvulla yhdessä Weberin kanssa ensimmäisen huomattavan ehdotuksen sähkö­suureiden yksikkö­järjestelmäksi. Siinä tosin perusyksikköinä olivat millimetri, gramma ja sekunti.[4] Gauss käytti järjestelmää ensin maan magneettikentän mittauksiin, mutta sen käyttö laajeni ennen pitkää muihinkin sähköisiin mittauksiin. Myöhemmin laadittu järjestelmä sai nimen Gaussin järjestelmä, vaikka se poikkeaa Gaussin ehdottamasta siinä, että pituuden yksikkönä on senttimetri.

British Associationin raportissa vuodelta 1873 ehdotettiin kahta samoille perusteille rakentuvaa järjestelmää, joista toisessa joista toisessa perusyksikköinä ovat jalka, graani ja sekunti, toisessa senttimetri, gramma ja sekunti. On myös ehdotettu järjestelmää, jossa perusyksikköinä olisivat jalka, pauna ja sekunti.

Vaihtoehtoiset yksikköjärjestelmät[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Gaussin järjestlmän sijasta käytetään nykyisin yleensä SI-järjestelmää, jota sen varhaisemmissa muodoissaan on myös sanottu mekaanisten yksiköiden osalta MKS-järjestelmäksi, sähkö­yksiköillä täydennettynä MKSA-järjestelmäksi.[2]

Gaussin järjestelmä on vain yksi CGS-järjestelmään kuuluvista sähkö­magneettisten suureiden yksikkö­järjestelmistä. Muita ovat sähköstaattinen järjestelmä (ESU), sähkömagneettinen järjestelmä (EMU) ja Lorentz-Heavisiden järjestelmä. Gaussin järjestelmä voidaan käsittää sähkö­staattisen ja sähkö­magneettisen järjestelmän yhdistelmäksi siten, että sähkö­suureille käytetään sähkö­staattisen, magneettisille suureille sähkö­magneettisen järjestelmän yksiköitä.[5]

On myös yksikkö­järjestelmiä, joita sanotaan luonnollisiksi järjestelmiksi. Sellaisia ovat esimerkiksi atomaariset yksiköt ja Planckin yksiköt.

SI-järjestelmä ovat nykyisin yli­voimaisesti yleisimmin käytetty järjestelmä. Teknisillä ja käytännöllisillä aloilla se on ollut lähes yleis­maailmallisessa käytössä jo vuosi­kymmeniä,[2] mutta esi­merkiksi teoreettista fysiikkaa ja tähtitiedettä käsittelevässä tieteellisessä kirjallisuudessa Gaussin järjestelmä oli vallitseva vielä jokin aika sitten, nykyisin tosin yhä vähemmän.[2][3] Erityisesti atomifysiikassa ja kiinteän olomuodon fysiikassa Gaussin järjestelmä oli vielä 1970-luvulla lähes yksinomaisessa käytössä, pääasiassa koska atomitasolla ei sähkökentän voimakkuutta ja sähkövuon tiheyttä voida pitää kahtena eri suureena, minkä vuoksi oli luonnollista, että niillä oli sama Gaussin järjestelmässä sama yksikkö ja lukuarvo.[6]

Luonnollisia yksiköitä käytetään enimmäkseen eräillä abstrakteilla teoreettisen fysiikan aloilla, varsinkin hiukkas­fysiikassa ja säieteoriassa.

Pääasialliset erot Gaussin ja SI-järjestelmän välillä[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

"Rationalisoidut" yksikköjärjestelmät[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Yksi ero Gaussin ja SI-järjestelmän välillä on, missä kaavoissa esiintyy tekijä 4π. SI-järjestelmän sähkö­magneettisia yksiköitä sanotaan "rationalisoiduiksi"[7][8], koska niitä käytettäessä tekijä 4π ei esiinny eksplisiittisesti Maxwellin yhtälöissä. Sitä vastoin käänteisen neliön laeissa kuten Coulombin laissa sekä Biot'n ja Savartin laissa tämä tekijä esiintyy nimittäjässä tekijän r2 yhteydessä. "Ei-rationalisoidussa" Gaussin järjestelmässä (mutta ei Lorentzin-Heavsiden järjestelmässä) asian laita on päin­vastoin: tekijä 4π esiintyy kahdessa Maxwellin yhtälöistä, mutta ei Coulombin eikä Biot'n ja Savartin laissa. (Tosin SI-järjestelmässäkin tekijä 4π kyllä esiintyy magneettivakion lukuarvossa, joka on 4π · 10-7 H/m. Tämän vuoksi eräiden magneettisten suureiden yksiköiden suhteet SI- ja Gaussin järjestelmässä, samoin kuin sähköyksiköidenkin suhteet SI- ja sähköstaattisessa CGS-järjestelmässä, ovat kymmenen potensseja.)

Rationalisoidussa järjestelmässä Coulombin laki esitetään muodossa:

 F = q E = q \frac{1}{\epsilon_0} \frac{Q}{4 \pi r^2}

missä tekijä 1/ε0, on samalla sähkövuon tiheyden D ja sähkökentän voimakkuuden E suhde:

 E = \frac{1}{\epsilon_0} D  =  \frac{1}{\epsilon_0} \frac{Q}{4 \pi r^2}

ja

 D  =  \frac{Q}{4 \pi r^2} \ .

Tällöin vuon tiheys etäisyydellä r pistemäisestä varauksesta on sama kuin varauksesta lähtevä sähkövuo jaettuna r-säteisen pallon pinta-alalla. Jos varauksen yksikkö valitaan siten, että sähkövakio ε0 saa arvon 1, sähkövuon tiheys D on tyhjiössä jo määritelmän perusteella yhtä suuri kuin sähkö­kentän voimakkuus E. Gaussin lain mukaan suljetun pinnan läpäisevä sähkövuo on tällöin yhtä suuri kuin sen sisällä oleva varaus Q.

Ei-rationalisoidussa järjestelmässä käänteisen neliön laki voidaan esittää

 F = q E = q  \frac{Q}{r^2} .

Mutta vaikka tässä ei esiinny tekijää 1/ε0, sillä itse asiassa on arvo 4π, eikä Gaussin lakia voi esittää ilman, että siinä esiintyy tekijä 4π.

Varauksen yksikkö[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Muuan huomattava ero SI-järjestelmän ja Gaussin järjestelmän välillä koskee varauksen yksikön määritelmää. SI-järjestelmässä sähkö­suureisiin liittyy erityinen perusyksikkö, sähkö­virran yksikkö ampeeri. Tästä seuraa, ettei myöskään varauksen yksikköä, coulombia (1 C = 1 As, ampeeri­sekunti) voi esittää pelkästään mekaanisista perus­yksiköistä (metri, kilogramma, sekunti) johdettuna yksikkönä. Sitä vastoin Gaussin järjestelmässä sähkö­varauksen yksikkö, statcoulombi (statC), on mekaanisista perusyksiköistä (senttimetri, gramma, sekunti) johdettu yksikkö:

1 statC = 1 g1/2 cm3/2 s−1

Esimerkiksi Coulombin laki saa Gaussin järjestelmässä yksinkertaisesti muodon:

F = \frac{Q_1Q_2}{r^2}

missä F on varausten välillä vaikuttava voima, Q1 ja Q2 kyseessä olevat varaukset ja r niiden välinen etäisyys. Jos Q1 ja Q2 on ilmoitettu stat­coulombeina, saadaan kaavasta voima dyneinä.

Sitä vastoin SI-järjestelmässä Coulombin laki on esitettävä muodossa:

F = \frac{1}{4\pi\epsilon_0} \frac{Q_1Q_2}{r^2}

missä ε0 on sähkövakio (tyhjiön permittiivisyys), joka on domensiollinen suure. Sen dimensio on varaus2 aika2 massa−1 pituus−3. Ilman tekijää ε0 tämän kaavan molemmat puolet eivät saisi SI-järjestelmässä samaa dimensiota. Sen sijaan Gaussin järjestelmässä vakiota ε0 ei itse asiassa edes ole (tai se on määritelmän mukaan 1). Tämä esi­merkki osoittaa, miten jotkin dimensiolliset luonnonvakiot voidaan poistaa fysiikan yhtälöistä määrittelemällä yksiköt sopivalla tavalla. SI-järjestelmässä 1/ε0 on samalla sähkövuon tiheyden ja sähkökentän voimakkuuden suhde, kun taas Gaussin järjestelmän rationalisoiduissa versiossa vuon­tiheys tyhjiössä on sama kuin sähkö­kentän voimakkuus.

Koska varaus­yksikkö perustuu mekaanisiin perus­yksikköihin eli pituuden, ajan ja massan yksikköihin, mekaanisten yksiköiden ja sähkö­magneettisten ilmiöiden välinen suhde on Gaussin järjestelmässä selkeämpi kuin SI-järjestlmässä. Esityisesti valonnopeus c on sellaisenaan näkyvissä sähkö­magneettisissa kaavoissa kuten Maxwellin yhtälöissä (katso jäljempää), kun taas SI-järjestelmässä se on niissä vain implisiittisesti mukana, relaation \mu_0 \epsilon_0=1/c^2 kautta.

Toisin sanoen eräs sähkö­magnetismin huomattava piirre on, että yhdistämällä sähkö­staattisia ja magneto­staattisia mittauksia jokin suure voi saada nopeuden yksikön, vaikka mittaukset eivät koskisikaan mitään fysikaalista nopeutta. Historiallisesti tätä suuretta on sanottu "absoluuttisen sähkö­magneettisen varausyksikön ja absoluuttisen sähkö­staattisen varausyksikön suhteeksi".[9]) Maxwell kiinnittikin 1800-luvulla huomiota siihen, että tämä suure, jonka Wilhelm Eduard Weber ja Rudolf Kohlrausch olivat mitanneet, oli huomattavan lähellä Hippolyte Fizeaun ja Léon Foucault'n mittaamaa valon­nopeutta. Tämä "yhteen­sattuma" auttoi osaltaan häntä muotoilemaan Maxwellin yhtälöt.[9] Kun Maxwellin yhtälöt estetään Gaussin järjestelmän mukaisessa muodossa, näkyy selvästi, miten c sitoo toisiinsa sähkö­staattiset ja magneto­staattiset suureet, kun taas SI-järjestelmässä tämä yhteys on jonkin verran hämärtynyt.

Magnetismin yksiköt[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Gaussin järjestelmässä, toisin kuin SI-järjestelmässä, sähkö­kentällä E ja magneetti­kentällä B on sama dimensio. Tästä syystä eri järjestelmissä magneettivuon tiheys B saa hyvin eri suuret arvot, joiden suhde on valonnopeus c.[7] Sama koskee muitakin magneettisia suureita kuten magneetti­kentän voimakkuutta H ja magnetoitumaa M. Esimerkiksi taso­polaroituneen sähköma­gneettiseen aaltoon liittyvien sähkö- ja magneetti­kenttien suhde saa Gaussin järjestelmässä muodon |E(r,t)|=|B(r,t)| ja SI-järjestelmässä muodon |E(r,t)|=c|B(r,t)|.

Polarisaatio ja magnetoituminen[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Muutkin polarisaatioon ja magnetoitumiseen liittyvät yksiköt määritellään Gaussin järjestelmässä toisin kuin SI-järjestelmässä. Erityisesti Gaussin järjestelmässä seuraavilla suureilla on sama dimensio: sähkökentän voimakkuus E, sähkövuon tiheys D, polarisaatiotiheys P, magneettivuon tiheys B, magneettikentän voimakkuus H ja magnetoituma M. On myös huomattava, että sähköinen ja magneettinen suskeptibiliteetti ovat sekä sekä Gaussin että SI-järjestelmässä dimensiottomia suureita, mutta saman aineen suskepti­bili­teetit saavat eri luku­arvot eri järjestelmissä.

Yhtälöt eri järjestelmissä[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Tässä osiossa luetellaan tärkeimmät sähkö­opin kaavat sekä Gaussin että SI-järjestelmän mukaisessa muodossa.[7]

Maxwellin yhtälöt[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Maxwellin yhtälöt on tässä esitetty sekä makro­skooppisessa että mikro­skooppisessa muodossa, kuitenkin ainoastaan differentiaali­muodossa (ei siis integraali­muodossa).

Nimi Gaussin järjestelmässä SI-järjestelmässä
Gaussin laki sähkökentille
(makroskooppinen)
\nabla \cdot \mathbf{D} = 4\pi\rho_f \nabla \cdot \mathbf{D} = \rho_f
Gaussin laki sähkökentille
(mikroskooppinen)
\nabla \cdot \mathbf{E} = 4\pi\rho \nabla \cdot \mathbf{E} = \rho/\epsilon_0
Gaussin laki magneettikentille \nabla \cdot \mathbf{B} = 0 \nabla \cdot \mathbf{B} = 0
Faradayn induktiolaki \nabla \times \mathbf{E} = -\frac{1}{c}\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t} \nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}
Ampèren ja Maxwellin laki
(makroskooppinen):
\nabla \times \mathbf{H} = \frac{4\pi}{c}\mathbf{J}_f + \frac{1}{c}\frac{\partial \mathbf{D}} {\partial t} \nabla \times \mathbf{H} = \mathbf{J}_f + \frac{\partial \mathbf{D}} {\partial t}
Ampèren ja Maxwellin laki
(mikroskooppinen):
\nabla \times \mathbf{B} = \frac{4\pi}{c}\mathbf{J} + \frac{1}{c}\frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t} \nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{J} + \frac{1}{c^2}\frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}

Muita peruslakeja[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Nimi Gaussin järjestelmässä SI-järjestelmässä
Lorentzin voiman lauseke \mathbf{F} = q\left(\mathbf{E}+\frac{1}{c}\mathbf{v}\times\mathbf{B}\right) \mathbf{F} = q\left(\mathbf{E}+\mathbf{v}\times\mathbf{B}\right)
Coulombin laki \mathbf{F} = \frac{q_1 q_2}{r^2} \mathbf{F} = \frac{1}{4\pi\epsilon_0}\frac{q_1 q_2}{r^2}
Sähkökenttä pistevarauksen ympärillä \mathbf{E} = \frac{q}{r^2} \mathbf{E} = \frac{1}{4\pi\epsilon_0}\frac{q}{r^2}
Biot'n ja Savartin laki  \mathbf{B} = \frac{1}{c} \oint\frac{I d\mathbf{l} \times \mathbf{\hat r}}{r^2}  \mathbf{B} = \frac{\mu_0}{4\pi} \oint\frac{I d\mathbf{l} \times \mathbf{\hat r}}{r^2}

Dielektriset ja magneettiset materiaalit[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Tässä esitetään kenttien lausekkeet dielektrisissä aineissa. Yksinkertaisuuden vuoksi oletetaan, että väliaine on homogeeninen, isotrooppinen ja ei-dispersiivinen, niin että sen permittiivisyys on vakio.

Gaussin järjestelmässä SI-järjestelmässä
\mathbf{D} = \mathbf{E}+4\pi\mathbf{P} \mathbf{D} = \epsilon_0 \mathbf{E}+\mathbf{P}
\mathbf{P} = \chi_e\mathbf{E} \mathbf{P} = \chi_e\epsilon_0\mathbf{E}
\mathbf{D} = \epsilon\mathbf{E} \mathbf{D} = \epsilon\mathbf{E}
\epsilon = 1+4\pi\chi_e \epsilon/\epsilon_0 = 1+\chi_e

missä

Aineen suhteellinen permittiivisyys (\epsilon Gaussin järjestelmässä ja \epsilon/\epsilon_0 SI-järjestelmässä) on dimensioton suure, jolla on sama arvo kummassakin järjestelmässä. Myös aineen sähköinen suskeptibiliteetti on kummassakin järjestelmässä dimensioton, mutta samallekin aineelle sillä on eri lukuarvo eri järjestelmissä:

\chi_e^{SI} = 4\pi \chi_e^G

Seuraavassa esitetään lausekkeet magneettisten väliaineiden kenttäsuureille. Tässäkin oletetaan, että väliaine on homogeeninen, isotrooppinen ja ei-dispersiivinen, niin että sen permeabiliteetti on vakio.

Gaussin järjestelmässä SI-järjestelmässä
\mathbf{B} = \mathbf{H}+4\pi\mathbf{M} \mathbf{B} = \mu_0 (\mathbf{H}+\mathbf{M})
\mathbf{M} = \chi_m\mathbf{H} \mathbf{M} = \chi_m\mathbf{H}
\mathbf{B} = \mu\mathbf{H} \mathbf{B} = \mu\mathbf{H}
\mu = 1+4\pi\chi_m \mu/\mu_0 = 1+\chi_m

missä

Väliaineen suhteellinen permeabiliteetti (\mu Gaussin ja \mu/\mu_0 SI-järjestelmässä) on dimensioton suure, ja sen arvo on sama kummassakin järjestelmässä. Myös magneettinen suskeptibiliteetti on kummassakin järjestelmässä dimensioton, mutta samallekin aineelle sillä on eri luku­arvo eri järjestelmissä:

\chi_m^{SI} = 4\pi \chi_m^G

Vektori- ja skalaaripotentiaali[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Sähkö- ja magneettikentät voidaan kirjoittaa myös vektori­potentiaalin A ja skalaari­potentiaalin φ avulla seuraavasti:

Nimi Gaussin järjestelmässä SI-järjestelmässä
Sähkökentän voimakkuus
(staattinen)
\mathbf{E} = -\nabla\phi \mathbf{E} = -\nabla\phi
Sähkökentän voimakkuus
(yleinen)
\mathbf{E} = -\nabla\phi-\frac{1}{c}\frac{\partial \mathbf{A}}{\partial t} \mathbf{E} = -\nabla\phi-\frac{\partial \mathbf{A}}{\partial t}
Magneettivuon tiheys \mathbf{B} = \nabla \times \mathbf{A} \mathbf{B} = \nabla \times \mathbf{A}

Yksiköt ja niiden nimet[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

(Muiden kuin sähkö- ja magneettisten suureiden yksiköiden osalta katso cgs-järjestelmä.)

Alla olevassa taulukossa on lueteltu sähkö- ja magneettisten suureiden nimet ja tunnukset Gaussin järjestelmässä sekä niiden suuruudet vastaavina SI-yksikköinä.

SI- ja Gaussin yksiköt ja niiden väliset muuntokertoimet[10]
c = 29 979 245 800 ≈ 3·1010
Suure Tunnus SI -yksikkö Gaussin yksikkö Suhde (lauseke)
SI-yksikkö
Gaussin yksikköinä
Suhde (lukuarvo)
SI-yksikkö
Gaussin yksikköinä
Gaussin yksikkö
SI-yksikköinä
sähkövaraus q C statcoulombi StatC
(franklin Fr)
10-1 2 997 924 580 3,335 · 10-10
sähkövirta I A 10−1 c) Fr/s 10-1 c 2 997 924 580 3,335 · 10-10
potentiaali,
jännite
φ
V
V statvoltti (StatV) 108 c-1 0,003 356 4 299,792458
sähkökentän voimakkuus E 1 V/m] statV/cm (106 c−1) 3,33564 · 10-5 29 979,2458
magneettivuon tiheys B T gaussi G 104 10 000 0,0001

↔ (104)

magneettikentän voimakkuus H 1 A/m Oe 4π 10−3 0,0125664 79,57747
magneettinen momentti μ 1 A· erg/G 103 1000 0,001
magneettivuo Φm 1 Wb G·cm² 108 108 10-8
resistanssi R 1 Ω s/cm 109 c−2 1,11265·10-12 898 755 178 736,81764 s/cm
ominaisresistanssi ρ 1 Ωm sekunti 1011 c−2 1,11265·10-11 8 987 551 787,3681764
kapasitanssi C 1 F senttimetri 10−9 c2 898 755 178 736,81764 1,11265 · 10-12
induktanssi L 1 H s2·cm 109 c−2 1,11265 · 10-12 898 755 178 736,81764

Näissä lausekkeissa c tarkoittaa lukua 29 979 245 800 ≈ 3·1010, joka on valon­nopeuden lukumäärä yksiköissä cm/s. Yksiköiden välisiä muunnoksia ilmaistaessa käytetään usein merkkiä "↔" yhtäläisyysmerkin "=" asemesta, esimerkiksi 1 C ↔ 2 997 924 580 Fr, koska Gaussin yksiköt vastaavat tiettyjä SI-yksikköjä, mutta eivät ole samaa dimensiota, minkä vuoksi yhtälöissä tai kaavoissa on yleensä väärin korvata 1 C arvolla 2 997 924 580 Fr.

On yllättävää ajatella, että kapasitanssi voidaan mitata sentti­metreinä. Tällä on kuitenkin konkreettinen merkitys: pallopinnan, jonka säde on 1 cm, ja äärettömän kaukana olevan kohteen välinen kapasitanssi tyhjiössä on Gaussin yksiköissä 1 cm.

Toinen yllättävä seikka on, että ominaisresistanssin yksikkö on sekunti. Tällekin on fysikaalinen tulkinta: jos levykondensaattori varataan, mutta sen levyjen välinen eriste päästää lävitseen tietyn vuoto­virran, kondensaattori menettää vähitellen varauksensa vuotoverran vuoksi. Jos eristeen ominais­resitanssi on X sekuntia, levyjen varaus pienenee puoleen 0,05 X sekunnissa (0,05 = ln 2 / 4π). Tämä tulos ei riipu kondensaattorin koosta, muodosta tai varauksesta, ja näin ollen tämä osoittaa perustavan yhteyden resistanssin ja ajan yksiköiden välillä.

Dimensionaalisesti ekvivalentit yksiköt[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Eräillä Gaussin järjestelmän yksiköillä on eri nimet, mutta ne ovat itse asiassa dimensionaalisesti ekvivalentteja, toisin sanoen niillä on sama perusyksiköiden (cm, g, s) avulla ilmaistu lauseke. (Samaan tapaan SI-järjestelmässäkin eräillä suureilla on dimensionaalisesti ekvivalentteja yksiköitä, esimerkiksi radio­aktiivisuuden yksikkö becquerel ja taajuuden hertsi, samoin vääntö­momentin newtonmetri ja energian joule.) Eri nimiä käytetään sekaannuksen välttämiseksi ja sen selventämiseksi, mistä fysikaalisesta suureesta on kysymys. Esimerkiksi kaikki seuraavat suureet ovat dimensionaalisesti ekvivalentteja Gaussin yksiköissä, mutta niillä on eri nimet:[11]

Suure Lauseke
perusyksiköiden
avulla
Gaussin yksikkö
sähkökentän voimakkuus E cm-1/2 g1/2 s−1 statV/cm
sähkövuon tiheys D cm-1/2 g1/2 s−1 statC/cm2
polarisaatiotiheys P cm-1/2 g1/2 s−1 statC/cm2
magneettivuon tiheys B cm-1/2 g1/2 s−1 Gaussi G
magneettikentän voimakkuus H cm-1/2 g1/2 s−1 Oersted Oe
magnetoituma M cm-1/2 g1/2 s−1 Mx/cm2

Yleisiä sääntöjä kaavojen muuntamiseksi[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Mikä tahansa Gaussin yksiköissä esitetty kaava voidaan muuntaa SI-järjestelmän mukaiseen muotoon vaihtamalla alla olevan taulukon Gaussin järjestelmän sarakkeessa oleva suure SI-järjestelmän sarakkeessa olevaan lausekkeeseen. Käänteinen muunnos tehdään suorittamalla päinvastainen lausekkeen vaihto. Tämä koskee kaikkia edellä esitettyjä kaavoja kuten Maxwellin yhtälöitä, mutta myös muita, joita ei edellä ole mainittu.[12][13] Tarvittaessa yhtälöiden yksinkertaistamiseksi voidaan käyttää myös yhteyttä \mu_0\epsilon_0 = 1/c^2 to simplify.[14]

Nimi Gaussin järjestelmässä SI.järjestelmässä
Sähkökentän voimakkuus, sähköinen potentiaali  \mathbf{E}, \varphi  \sqrt{4\pi\varepsilon_0}(\mathbf{E}, \varphi)
Sähkövuon tiheys  \mathbf{D}  \sqrt{4\pi/\varepsilon_0}\mathbf{D}
varaus, varaustiheys, sähkövirta,
virrantiheys, polarisaatiotiheys,
sähköinen dipolimomentti
 q, \rho, I, \mathbf{j},\mathbf{P}, \mathbf{p}  \frac{1}{\sqrt{4\pi\varepsilon_0}}(q, \rho, I, \mathbf{j},\mathbf{P},\mathbf{p})
Magneettivuon tiheys, magneettivuo,
magneettinen vektoripotentiaali
 \mathbf{B}, \Phi,\mathbf{A}  \sqrt{4\pi/\mu_0}(\mathbf{B}, \Phi,\mathbf{A})
Magneettikentän voimakkuus  \mathbf{H}  \sqrt{4\pi\mu_0}\mathbf{H}
Magneettinen momentti, magnetoituma  \mathbf{m}, \mathbf{M}  \sqrt{\mu_0/4\pi}(\mathbf{m}, \mathbf{M})
Suhteellinen permittiivisyys,
suhteellinen permeabiliteetti
 \varepsilon, \mu  (\varepsilon_r, \mu_r) , or equivalently,
(\varepsilon/\varepsilon_0, \mu/\mu_0)
Sähköinen suskeptibiliteetti,
magneettinen suskeptibiliteetti
 \chi_e, \chi_m  \frac{1}{4\pi}(\chi_e, \chi_m)
Sähkönjohtavuus, konduktanssi,
kapasitanssi
 \sigma, S, C  \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}(\sigma,S,C)
Ominaisresistanssi, resistanssi, induktanssi  \rho,R,L  4\pi\varepsilon_0 (\rho,R,L)

Viitteet[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

  1. esimerkiksi Lecture notes from Stanford University
  2. a b c d How Many? A Dictionary of Units of Measurement University of North Carolina at Chapel Hill. Viitattu 14.6.2012.
  3. a b Esimerkiksi J. D. Jacksonin laajalti käytetyssä yliopistotason oppikirjassa Classical Electrodynamics käytettiin vielä toisessa painoksessa vuodelta 1975 ainoastaan Gaussin järjestelmää, mutta kolmannessa painoksessa vuodelta 1998 enimmäkseen SI-järjestelmää.
  4. Brief History of the SI BIPM. Viitattu 14.6.2012.
  5. H. E. Hall: Solid State Physics, s. 324-327, Appendix E "Units in Electromagnetism. John Wiley & Sons Ltd, 1974. ISBN 0-471-34281-5.
  6. H. E. Hall: {{{Nimike}}}, s. 324-325, Appendix E, Units in Electromagnetism. John Wiley & Sons Ltd, 1979. ISBN 0-471-34281-5.
  7. a b c Gaussian, SI and Other Systems of Units in Electromagnetic Theory, Physics 221A (pdf) syksy 2011. University of California, Berkeley lecture notes. Viitattu 14.6.2012.
  8. The Physics Teacher, 1986, nro 2482). Artikkelin verkkoversio.
  9. a b Joseph F. Keithely: The story of electrical and magnetic measurements: from 500 B.C. to the 1940s, s. 115. {{{Julkaisija}}}. Teoksen verkkoversio.
  10. F. Cardarelli: Encyclopaedia of Scientific Units, Weights and Measures: Their SI Equivalences and Origins, 2. painos, s. 20-25. Springer, 2004. ISBN 1-85233-682-X. Teoksen verkkoversio.
  11. Demystifying Electromagnetic Equations page 155
  12. lecture notes on units in electrodynamics
  13. M. M. Бредов, В.В. Румянцев: Классическая электродинамика, s. 385, Appendix 5: Units transform). Nauka, 1985.
  14. Units in Electricity and Magnetism. Osio "Conversion of Gaussian formulae into SI", joitakin esimerkkejä taulukon käytöstä.

Katso myös[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]

Aiheesta muualla[muokkaa | muokkaa wikitekstiä]